Катушки индуктивности с сердечниками
Для уменьшения габаритов и регулирования индуктивности, катушки индуктивности, как правило, применяют совместно с магнитными и немагнитными сердечниками.
Введение в катушку немагнитного сердечника, например из латуни, немного уменьшает индуктивность и добротность катушки и тем самым позволяет подстраивать ее индуктивность. Немагнитные сердечники применяют для подстройки индуктивности катушек декаметрового и метрового диапазона (свыше 30 МГц).
Чаще всего в катушках применяют сердечники из магнитных материалов. Индуктивность катушки с магнитным сердечником определяется из соотношения
где L – индуктивность катушки без сердечника; m отн – относительная магнитная проницаемость сердечника.
Применение магнитного сердечника позволяет уменьшить габариты катушки с заданной индуктивностью за счет уменьшения числа витков или диаметра катушки.
В качестве материалов для изготовления магнитных сердечников чаще всего применяют магнитомягкие Ni-Zn и Mn-Zn ферриты, представляющие сплавы окислов никеля или марганца, цинка и железа. Они характеризуются общей химической формулой
МеО × Me ‘ O × Fe 2 O 3 = ( Ме , Me ‘ ) × Fe 2 O 4 ,
где Ме – Ni или Mn , Me ‘ – обычно Zn ..
Высокочастотные магнитомягкие ферриты характеризуются вы соким удельным электрическим сопротивлением (порядка 10. 10 5 Ом × м ), малыми потерями на гистерезис и вихревые токи, начальная магнитная проницаемость m н составляет 20 ¼ 1500 единиц, индукция насыщения B s достигает 0,32 ¼ 0,36 Т. Используют также магнитодиэлектрические сердечники, изготовленные из порошкообразных магнитных материалов – карбонильного железа, ферритов или сплава альсифер . В низкочастотном диапазоне 0,02..0,7 МГц применяют сердечники из альсифера марок ТЧ-90, ТЧК-55, ВЧК-32 и др. Для более высоких частот, до 200 Мгц , в качестве материала сердечника используют карбонильное железо марок Р-10, Р-20, Р-100 или ферритовые порошки марок ВН-60, ВН-220 и др.
При выборе материала сердечника следует учитывать, что эффективность сердечника определяется глубиной хэф проникновения в поликристаллическое зерно высокочастотного магнитного поля вследствие поверхностного эффекта. Эффективная глубина хэф рассчитывается по формуле (9.13), в которой величина m заменена на начальную магнитную проницаемость феррита, то есть m = m н .
Эффек тивная глубина проникновения высокочастотного магнитного поля в феррит снижается c уменьшением удельного сопротивления r , с увеличением начальной магнитной проницаемости m н материала феррита и с ростом частоты магнитного поля f . Одновременно, вследствие умень шения хэф , также несколько снижается величина начальной магнитной проницаемости материала, которая принимает значение m эф m н .
Из сказанного вытекают общие требования к материалам маг нитных сердечников для высокочастотных катушек индуктивности: эти материалы должны обладать высоким электросопротивлением и не высоким значением величины начальной магнитной проницаемости m н (порядка 50 ¼ 100 единиц).
Характеристикой потерь в ферромагнитных сердечниках высокочастотных катушек является тангенс угла магнитных потерь, tg dm . Значение тангенса угла магнитных потерь в общем случае определяется соотношением
, (9.22)
где R m – активное c опротивление потерь в сердечнике, вносимое в общее последовательное сопротивление потерь высокочастотной катушки; w L – реактивное сопротивление катушки.
Цилиндрические сердечники (рис. 9.13, а–г ) – это сердечники марок СЦР (с резьбой), СЦГ (гладкие), СЦТ (трубчатые).
Сердечники с резьбой используются для подстройки катушек, гладкие – для подстройки катушек и для изготовления магнитных антенн, трубчатые – для подстройки в ферро вариометрах . Гладкие и трубчатые сердечники выпускаются только из фер рита.
Относительная магнитная проницаемость цилиндрического сердечника рассчитывается по формуле
При рекомендуемом отношении D к / Dc = 1,2. 2,5 относительная магнитная проницаемость цилиндрических сердечников-подстроечников из карбонильного железа составляет 1,1 ¼ 2. Для сердечников из ферритов значение m отн больше и достигает 20 ¼ 170. Недостатком цилиндрических сердечников является неэффективное использование магнитных свойств материала сердечника.
Сердечники броневого типа (рис. 9.13, д ) нашли особенно широкое применение, поскольку позволяют изготовлять малогабаритные катушки с замкнутой магнитной цепью, характеризующиеся высокой добротностью и стабильностью параметров .Б роневой сердечник состоит из двух половинок (чашек) с центральным керном, в отверстие которого вставляется цилиндрический подстроечник . Обмотку выполняют на отдельной цилин дрической катушке, помещаемой во внутреннюю полость сердечника. Чашки и подстроечник делают из феррита или карбонильного железа.
Для получения необходимых электромагнитных параметров и по вышения стабильности магнитных свойств между чашками в центра льный керн броневого сердечника вводят нормированный зазор длиной l з = 0,1 ¼ 0,3 мм.
Относительная магнитная проницаемость броневого сердечника рассчитывается по формуле
, (9.24)
где l з и lc – длины зазора между чашками и магнитной силовой линии в сердечнике, соответственно.
Длина магнитной силовой линии lc рассчитывается из геометрических размеров броневого сердечника (рис. 9.13, д ) по формуле
Индуктивность катушки с броневым сердечником рассчитывается по формуле, аналогичной (9.2):
, мкГ , (9.26)
где lc – см; S c – площадь сечения магнитной цепи, см 2 ,
. (9.27)
Формулу (9.26) можно записать в виде
где постоянная AL определяет индуктивность одного витка (коэффициент индуктивности [13]):
. (9.29)
Величина коэффициента индуктивности AL зависит только от m отн и размеров сердечника. Значения коэффициента А L приводятся в качестве справочных данных на броневые сердечники.
Кольцевые ( тороидальные ) сердечники представляют собой кольца, изготовленные из ферромагнитных материалов (рис. 9.13, е). Эти сер дечники дают наиболее полное использование магнитных свойств из- за практически полного отсутствия рассеяния магнитного потока, создаваемого катушкой, намотанной на таком сердечнике. Относительная проницаемость кольцевого сердечника примерно равна начальной магнитной проницаемости магнитного материала, то есть m отн m н .
Кольцевые сердечники применяют для широкополосных согла сующих трансформаторов, для контуров промежуточной частоты ра диоприемников, для контуров, перестройка частоты которых про изводится подмагничиванием, для высокочастотных дросселей. К не достаткам катушек на кольцевых сердечниках относятся невозможность подстройки частоты, а также необходимость применения специального оборудования для намотки.
Индуктивность катушки на кольцевом сердечнике прямоугольного сечения (рис. 9.13, е) определяется по формуле
, мкГ , (9.30)
где все размеры выражены в см .
9.4. Влияние экранирования на характеристики
Для устранения паразитных связей, обусловленных внешним электромагнитным полем катушки, и для устранения влияния внешних полей цилиндрические катушки экранируются, то есть помещаются внутри замкнутого металлического заземленного экрана, как это показано на рис. 9.15, а.
Экранирование высокочастотного электромагнитного поля достигается за счет поверхностного эффекта и быстрого затухания энергии поля в приповерхностном слое экрана, который изготавливается из хорошо проводящего электрический ток материала. Экран среднего качества, выполненный, например, в виде алюминиевого стакана, уменьшает напряженность внешнего электромагнитного поля в 20. 100 раз, что достаточно для большинства практических случаев.
Экран представляет собой короткозамкнутый виток, имеющий индуктивность L э и сопротивление Rэ (рис. 9.15, б), следовательно, между экраном и экранируемой катушкой существует индуктивная связь. Поэтому под влиянием экрана изменяются основные электрические параметры катушки – уменьшается ее индуктивность, а также увеличиваются сопротивление и собственная емкость. Добротность экранированной катушки оказывается ниже добротности той же катушки при отсутствии экрана. Изменение параметров катушки зависит от соотношения между ее размерами и размерами экрана.
Индуктивность экранированной катушки Lэ .к рассчитывается из выражения
где L – индуктивность неэкранированной катушки; D L э – индуктивность, “вносимая” экраном в индуктивность катушки; – коэффициент связи между катушкой и экраном, который определяется соотношением геометрических размеров экрана и катушки, величина 0 k св
Для однослойных и тонких многослойных катушек коэффициент связи может быть определен по формуле
(9.32)
где D к и Dэ – соответственно диаметры катушки и экрана (см. рис. 9.15, а); h – коэффициент, зависящий от отношения , где l – длина намотки катушки. Значения коэффициента h приведены на рис. 9.16.
Присутствие экрана вызывает изменение общего сопротивления катушки Rэ .к , так как экран вносит в катушку некоторое сопротивление D R э и одновременно ослабляет эффект близости вследствие уменьшения напряженности магнитного поля около экранированной катушки.
Добротность экранированной катушки выражается соотношением, которое следует из рис. 9.15, б:
. (9.33)
Сопротивление экранированной катушки току высокой частоты без учета вносимого сопротивления равно:
, (9.34)
где использованы те же обозначения, что и в формуле (9.15).
Вносимое сопротивление D R э может быть определено на основании теории связанных цепей по формуле [13]
. (9.35)
Сопротивление экрана R э зависит от эффективной глубины проникновения высокочастотного тока, размеров экрана и удельного электросопротивления его стенок. Приближенно оно равно:
, (9.36)
где r э – удельное сопротивление материала экрана (2,83 × 10 –6 Ом × см для Al ); p D э – длина пути вихревого тока, см; xэф – эффективная глу бина проникновения тока, см, рассчитывается по формуле (9.13); lэxэф – активное (проводящее ток) сечение, см 2 .
Подставляя значение R э из выражения (9.36) с учетом (9.13) в формулу (9.35), получим для вносимого сопротивления D R э выражение
(9.37)
где частота тока f выражается в Гц .
Уменьшить влияние экрана можно, надев на катушку цилиндр из магнитодиэлектрика или феррита. Такое расположение ослабляет наружное магнитное поле катушки и ее связь с экраном, что обычно и делается для уменьшения наружных размеров экранированной катушки.
Из выражения (9.37) вытекает, что для снижения вносимого сопротивления следует изготавливать электромагнитные экраны из немагнитных, хорошо проводящих электрический ток проводниковых материалов – алюминия, меди или латуни. При этом экран выполняется в виде круглого или прямоугольного стакана, закрепляемого на каркасе катушки. При расчете прямоугольного экрана следует принять, что D э 1,2a, где а – размер стороны квадрата или наименьшей стороны прямоугольника.
Площадь поперечного сечения соленоида с железным сердечником S = 10 см 2 ; длина соленоида ℓ = 1 м. Найти магнитную проницаемость μ материала сердечника, если магнитный поток, пронизывающий поперечное сечение соленоида, Ф = 1,4 мВб. Какому току I, текущему через соленоид, соответствует этот магнитный поток, если известно, что индуктивность соленоида при этих условиях L = 0,44 Гн?
Дано:
S = 10 см 2 = 10 -3 м 2
Ф = 1,4 мВб = 1,4·10 -3 Вб
Решение:
Магнитный поток, пронизывающий соленоид
Откуда магнитная индукция
По графику зависимости В(Н) находим значение Н, соответствующее
:
Тогда магнитная проницаемость железа
Тогда плотность намотки
Напряженность поля соленоида
Искомое значение силы тока
Ответ:
Сопротивление обмотки цилиндрической катушки с сердечником R=1,2Ом. Провод медный диаметром d=0,5 мм, длина сердечника l=200 мм. Определить индуктивность катушки, если магнитная проницаемость μ = 300.
Магнитная проницаемость сердечника цилиндрической катушки μ = 1600. Площадь сечения сердечника катушки S=2,8 см2 при длине l=5,6 см. Определить необходимое число витков катушки и ток для получения магнитного потока Ф = 0,02 Вб и индуктивности L=0,4Гн.
Определить силу взаимодействия двух проводников с током, расположенных на расстоянии а = 5 мм друг от друга в воздухе, по которым проходят токи 11 = 30 А, /2=75 А. Проводники имеют длину l=200 мм каждый.
Два проводника, по которым проходят токи I1=60А и I2=48 А, расположены параллельно другу. Определить минимальное расстояние между ними при условии, что сила их взаимодействия должна превышать 0,1 Н. Длина каждого из проводников l=75 см.
Два проводника с токами I1=35 A и I2 = 76А одного направления длиной l=1500мм каждый расположены на расстоянии а = 60 мм друг от друга в воздухе. Определить, как изменится расстояние между ними, если в первом проводнике произошло короткое замыкание и ток возрос до 150 А, при этом сила взаимодействия увеличилась в восемь раз.
Два параллельных провода укреплены изоляторах, расстояние между которыми 1,5 м. По ним проходят токи I1=I2=150А в одном направлении. Определить значение и направление силы действующей на каждый изолятор, если расстояние между проводами а = 50 мм.
В прямолинейном проводнике с активной длиной l=0,8 м при его перемещении в однородном магнитном поле с магнитной индукцией В=0,7 Тл перпендикулярно линиям этого поля наводится ЭДС = 8,4 В. Определить скорость перемещения проводника и путь пройденный за время ∆t=0,06 с.
В однородном магнитном поле с индукцией 1,2 Тл под углом 45° к линиям поля со скоростью 25 м/с перемещается прямолинейный проводник c активной длиной l=0,3 м. Определить наведенную в нем ЭДС.
На концах прямолинейного проводника, перемещающегося в однородном магнитном поле с индукцией В=0,9 Тл перпендикулярно линиям поля со скоростью v = 20 м/с, наводится ЭДС E=7,2 В. Определить, активную длину проводника.
Прямолинейный проводник с активной длиной l=0,45 м перемещается в однородном магнитном поле со скоростью r=36 м/с под углом 70° к линиям поля. ЭДС, наведенная в нем, Е= 14,6 В. Определить напряженность магнитного поля.
Прямолинейный проводник с активной длиной l=0,2 м перемещается в однородном магнитном поле перпендикулярно линиям магнитного поля. Напряженность поля Н=1500 А/м, скорость перемещения проводника v = 50 м/с. Как надо изменить
скорость перемещения проводника для получения того же значения наведенной ЭДС, если проводник перемещать под углом 30° к линиям поля.
Магнитная индукция В однородного магнитного поля за время ∆t = 0,02 с линейно изменилась на 0,6 Тл. Определить ЭДС, наведенную в витке площадью S=4,8 см2, расположенном перпендикулярно линиям этого магнитного поля.
В равномерное магнитное поле перпендикулярно линиям поля помещен виток прямоугольного сечения. Определить площадь витка, если при линейном изменении магнитной индукции ∆В=0,9 Тл за время ∆t = 0,05 с наведенная ЭДС составила 70 мВ.
Виток круглого сечения, с диаметром d= 8 см помещен в однородное магнитное поле перпендикулярно линиям этого поля. При линейном изменении магнитной индукции на ∆В= 1,2 Тл наведенная в витке ЭДС E=24 мВ. Определить время изменения потока.
Катушка, имеющая 2500 витков, помещена в однородное магнитное поле, которое за время ∆t= 0,3 с уменьшилось равномерно до нуля. При этом на концах катушки была наведена ЭДС Е=18 В. Определить первоначальное значение магнитного потока.
Катушка, имеющая 140 витков, нагружена на резистор сопротивлением R = 2,5 Ом, на котором выделилась мощность Р=0,4Вт при изменении магнитной индукции равномерного магнитного поля на ∆В=1 Тл за время ∆t=0,2 с. Определить поперечное сечение катушки. Сопротивлением катушки пренебречь.
По кольцевой катушке со стальным сердечником (μ=120) проходит ток I=4 А. Определить индуктивность катушки, если она имеет 800 витков, сердечник с прямоугольным сечением со сторонами и 1,8 см и напряженность поля на средней магнитной линии Н=12 800 А/м.
Магнитная индукция в центре цилиндрически катушки со стальным сердечником (μ=500) В=45 Тл. Длина катушки l=180 мм, площадь поперечного сечения сердечника S=78,5 мм2. Определить ток в катушке, напряженность в центре и ее индуктивность, если катушка имеет 540 витков.
В катушке, имеющей 200 витков и находящейся в однородном магнитном поле, ток изменился равномерно с 16 до 3,5А в результате линейного изменения магнитной индукции от 0,1 до 0,05Тл. Определить коэффициент самоиндукции катушки, если площадь ее витка S=350мм2.
Измерительная катушка в течение ∆t = 0,5 с была удалена из однородного магнитного поля с магнитным потоком Ф = 2,5*10-4 Вб. Наведенное значение ЭДС Е=120мВ, скорость изменения тока в катушке (линейный закон) ∆I= 3 А/с. Определить число витков катушки и ее индуктивность.
В катушке индуктивностью L = 0,08 мГн ток равномерно изменился в течение времени t=0,015 с от 11 до 2 А. Определить наведенную ЭДС.
На зажимах катушки при линейном изменении тока ∆I = 5А появилась ЭДС Е=1,6 В. Время изменения тока в катушке ∆t = 0,02 с. Определить, индуктивность катушки и скорость изменения тока в ней.
Определить скорость изменения тока в катушки с индуктивностью L = 0,4 Гн, если наведенная ЭДС на ее зажимах за время ∆t = 0,3 с Е=300 мВ. На зажимах катушки с индуктивностью 100 мГн наведенная ЭДС Е=25 мВ при равномерном изменении в ней тока от 1 А до 200 мА. Определить время и скорость изменения тока в катушке.
В измерительной катушке, имеющей длину l=20 мм, площадь поперечного сечения S=100 мм и w=150 витков, скорость изменения тока составляет 110 А/с. Определить значение ЭДС самоиндукции.
Энергия, запасенная в катушке, W=5,2Дж. Определить ток в катушке, если ее индуктивность E = 0,3 Гн.
Три индуктивные катушки с L1 = 60мГн, L2 = 100мГн и L3 = 50мГн соединены параллельно и на зажимах катушек при линейном изменении тока в цепи от 3,4 до 1 А наведенное значение ЭДС Е= 1,7 В. Определить время изменения тока в цепи.
Определить взаимную индуктивность двух катушек, включенных последовательно, если при встречном включении их общая индуктивность L=12 мГн, а при согласном L = 62 мГн.
Две индуктивные катушки Lt и L2 соединены последовательно. При согласном включении их эквивалентная индуктивность L = 0,08 Гн, при встречном L = 0,016 Гн. Определить индуктивность катушки L2, если L1 = 0,025 Гн.
Две параллельно включенные индуктивные катушки с 1,1 = 100мГн и L2 = 60мГн имеют взаимную индуктивность М=40 мГн. Определить их эквивалентную индуктивность при согласном и встречном включении.
Две индуктивные катушки соединены параллельно. При согласном включении их эквивалентная индуктивность L= 125,5 мГн при взаимной индуктивности М=60мГн. Определить индуктивность одной из катушек и их эквивалентную индуктивность при встречном включении, если индуктивность другой катушки равна 150 мГн.
Закон изменения импульса механической системы. Закон сохранения импульса и однородность пространства. Момент силы относительно неподвижной точки и оси. Момент инерции относительно неподвижной оси, момент импульса материальной точки и механической системы относительно неподвижной точки и оси. Уравнение моментов: закон изменения момента импульса механической системы. Закон сохранения момента импульса механической системы и его связь с изотропностью пространства.
Электрический ток в различных средах